Le grandissement d'un système optique qui donne d'un objet AB une image A'B' est le quotient :

\( \displaystyle \overline{\gamma}=\frac{\overline{A'B'}}{\overline{AB}} \)

Si \(\overline{\gamma}<0\) : l'image est renversée.

Si \(\overline{\gamma}>0\) : l'image est droite.

Si \(|\overline{\gamma}|<1\) : l'image est rétrécie.

Si \(|\overline{\gamma}|>1\) : l'image est agrandie.

Le grossissement d'un instrument d'optique est défini lorsque celui-ci donne une image virtuelle à l'infini. Dans ce cas le grossissement vaut :

\( \displaystyle G=\frac{\theta'}{\theta} \)

- \( \theta' \) étant le diamètre apparent (en rad) de l'image donnée par l'instrument ;

- \( \theta \) étant le diamètre apparent de l'objet.

Attention la définition de \(\theta\) change selon le type d'instrument considéré :

Pour un instrument destiné à observer les petits objets proches de l'instrument (comme la loupe ou le microscope), \( \theta \) est le diamètre apparent de l'objet observé à une distance de l'oeil de valeur 25cm (distance minimale de vision distincte).

Pour un instrument destiné à observer les objets grands et lointains (la lunette astronomique, le télescope), \( \theta \) est la diamètre apparent de l'objet à l'infini.

L'indice de réfraction d'un milieu transparent est une grandeur sans dimension qui renseigne sur la célérité de la lumière qui le traverse.

On a : 

\( \displaystyle v=\frac{c}{n} \)

- \(v\) est la célérité de la lumière dans le milieu ;

- \(c\) est la célérité de la lumière dans le vide ;

- \(n\) est l'indice de réfraction du milieu.

La longueur d'onde d'une onde périodique est, à un instant donné, la plus petite distance au bout de laquelle le milieu retrouve un même état de perturbation.

L'unité SI de la longueur d'onde est le mètre (m).

Si une onde a une célérité notée v, une période notée T et une fréquence notée f, sa longueur d'onde s'exprime par :

\( \lambda=vT=\dfrac{v}{f} \)